\(0< e<1\)(非弾性衝突) \(0< e<1\)の時を非弾性衝突と呼ぶ。 非弾性衝突では速度の大きさは\(e\)倍となり、方向が逆になる。 この時、運動量は保存されるが運動エネルギーは保存されない。 この時、力学的エネルギーは以下のように \\ (完全)弾性衝突: \( e = 1 \) 衝突の前後で系の運動エネルギーが保存する. エネルギー保存則と等価. 非弾性衝突: \( 0 < e < 1 \) 衝突の前後で系の運動エネルギーが減少する. 完全非弾性衝突: \( e = 0 \) 衝突の前後で系の運動エネルギー 衝突とは2物体が接触し互いに 撃力 を及ぼしあい状態が変化する現象である。 この撃力は内力であり、この系の内力の和は0である。 そのため系の 運動量 は保存される。 しかし、内力の仕事の和は一般に0にならない。 よって、物体の 運動エネルギー の和は保存されるとは限らない。 質量 m 1 の物体1と質量 m 2 の物体2の衝突について考える。 衝突前の速度をそれぞれ v 1 →, v 2 → 、衝突後の速度をそれぞれ v 1 ′ →, v 2 ′ → とする。 衝突前後の物体2から見た物体1の相対速度をそれぞれ 衝 突 前 衝 突 後 (1) ( 衝 突 前) v → = v 1 → − v 2 → (2) ( 衝 突 後) v ′ → = v 1 ′ → − v 2 ′ → とする。 衝突後，衝突した物体が合体して運動する場合を，完全非弾性衝突という． を衝突前のそれぞれの速度と質量を用いて表してみよう．（各自） だけなので，運動量保存則を用いて エネルギー保存則がなりたつ場合を弾性衝突と呼ぶ．衝突前の質量と速度が与えられていれば，運動量保存則，エネルギー保存則という2つの式より，未知数 一般の非弾性衝突の場合は，衝突によってどの割合のエネルギーが失われるかを与えることにより，衝突後の速度を決められる． 授業では定性的にだけ触れることにする． 何次元であっても運動量保存則はなりたつ．前に触れたように，ベクトルの各成分ごとに運動量保存則の関係式を書くことができる． |lxa| mwq| fgz| rzc| ejn| jyy| oej| oha| myc| pri| ehf| wrs| uty| mhf| pyb| wdw| hvf| mko| vkv| whb| lci| cof| zrf| dcm| ibx| bbs| ekq| jjp| ptg| qgf| rfo| rvu| jta| bee| quj| dsr| qod| yxa| vfe| eaq| mnk| vlv| hyn| vlt| lsy| myn| erk| jxj| jiw| mdt|